冻结参数：格点遇到QCD外文翻译资料

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冻结参数：格点遇到QCD

我们提出的结论,高阶波动的电荷的比率作为的函数的波动值。这些结果是在物理夸克质量的2 1夸克方式的系统中获得的连续体外推。我们将它们与净电的高阶矩的初步数据进行比较电荷分配从STAR协作。这使我们能够确定冻结温度和化学势从第一原则。我们还显示了比率的连续体外推结果重子数的高阶波动。 这些将允许我们通过测试方法的一致性将它们与相应的实验数据（一旦它们变得可用）进行比较，从而提取冻结参数以独立的方式。

QCD的过渡从强子密闭系统数个零重子化学势是一个分析的交叉，是由格点QCD模拟[ 1 ]明确显示。这一特点延伸到小的化学电位由高能量运行在相对论重离子对撞机（RHIC）。转型成为一阶大化学势的可能性 LS触发了低能量运行在RHIC，很快被压缩的重子物质实验在GSI，达姆施塔特，德国，在难以捉摸的临界点搜索。为了苏未见公开的点的位置，需要确定观测值是敏感在相变的顺序的变化。事件的保守电荷的高阶波动 预计发散一阶相变的存在，因此，早就提出了这个目的[ 2 - 4 ]。作为一个结果，这些观测实验结果 在不同的碰撞能量变得可用，包括QCD相图[5,6]不同地区。最近，进一步的兴趣保守的收费和他们的比率波动是即使在frac14;0刺激，以下的想法，冻结参数可以通过比较实验值格点QCD结果[7,8]提取。这种比较使我们能够提取行为的温度和重子化学势在冻结的第一原则，没有依靠的唯象模型，如强子共振气体的需要（HRG）。这也让我们假设平衡系统在格模拟是适合描述实验测得的波动测试，因为在原则上，非平衡效应和final-s 在强子相相互作用可能成为相关国家。目前的水平格点QCD模拟精度达到，在进行物理夸克的质量和连续外推的，是非常及时和允许这种比较实验数据和第一时间格点QCD结果之间。

在这封信中，我们展示了第一个连续的外推结果的高阶波动的电荷和提取冻结的条件下，通过比较我们的结果初步数据 RHIC [5,6]明星合作。这遵循我们以前的工作二阶波动保守收费[ 9 ]。我们还提出了重子数波动的结果，可COM PAR ED的实验数据，当他们成为可用的（到目前为止，只有质子的波动已经在实验[ 10 ]，测试是否可以提取重子数波动的问题他们仍然开放[11,12]）。我们的模拟是在一个2thorn;1夸克味系统进行物理点，即物理MK = FK M = FK比每格间距，这是真的瑞德在陌生的比轻夸克质量比. m_s=m_u;d rsquo; 28.

连续的推断主要是进行五的晶格间距的基础上，对应于NTfrac14;6，8，10，12，16（时间格的程度，在TC这些程度引起晶格SPA 一个frac14;0:22，0.16，0.13，0.11和0.08 cings，FM，分别）。在每一个格子间距和温度，我们分析了每第十配置的理性混合蒙特卡洛流与128。.. 256重奏随机源。每个点的统计数据如图1所示。我们按照外推策略，我们在文献[ 9 ]讨论和执行几个可能的连续配合（W 有没有beyond-a2术语，保持或降低粗格，利用树的层次改进[ 13 ]或不可观察到的或可观测拟合的倒数，选择两图1（颜色在线）。每个温度和每个晶格间距的分析配置数。配置已被保存与分离的10个轨迹。每个配置 通过eth;128分析。..256THORN;4随机源.

可能的插值，权重的连续结果的拟合优度，形成一个直方图，其宽度定义的系统误差（详情见参考文献[ 14 ]）。这让对我们联合的系统误差和统计误差的连续数据。类似以前的作品中，我们选择了一个树的层次Symanzik改进计和粗壮的改进的交错费米子作用（见参考文献[ 15 ]的细节）。粗壮的涂抹[ 16 ]减少味道违反 （这种涂抹有一个最小的味道违反在文献中使用的大型热力计算中的作用，结合hisq [17,18]由hotQCD的合作用）。这格神器需要加以控制，在研究电荷的高阶波动，即pi;介子为主的小的温度，因此，这是特别敏感苏。

在研究中的观测值被定义为：

它们与相应的守恒电荷的分布的时刻

这些时刻，我们可以表达量独立比

图2（颜色在线）。上板：主要为了贡献在B的陌生感（上图）和电荷（下图）的化学势。较低的面板显示对应在非线性光学的贡献。在所有面板中，黑点对应的连续外推结果。BNL比勒费尔德结果显示为蓝色五边形。

实验条件是这样的，这三个化学势B，Q，并不是相互独立的：在系统的有限重子的密度产生的核子停止碰撞区域，因此是由于轻夸克只。陌生的保护意味着陌生的密度frac14;HNSi 0。同样，最初的collidin同位旋非对称 G核产生的电荷和重子数密度之间的关系：hnqifrac14;z = ahnb对Au、Pb的碰撞，是一个很好的近似假设

图3（颜色在线）。rq31：彩色符号对应的格点QCD在有限元模拟。黑色的点对应于连续外推；蓝色五边形是NTfrac14;8结果 BNL比勒费尔德合作[ 8 ]。黄色部分是平方3q = MQ [ 6 ]初步星测量：它已经被平均两最核心的测量得到的.

因此，Q和S对B的依赖需要被定义，使这些条件得到满足。我们照顾这泰勒相对于三化学势扩大密度 LS了对3b [ 8 ]：

这些方程定义Q1、Q3，和S1和S3，分别。我们连续外推数据的功能eth;TTHORN;Q1，Q3eth;TTHORN;，S1eth;TTHORN;，S3eth;TTHORN;如图2所示。我们的数据是相对于BNL比勒费尔德的结果，其中Q1与S1连续外推。他们frac14;NT 8格使用hisq行动[ 8 ]从Q3和S3。

我们看量，以温度和重子化学势提取冻结，是比Q3 = Q1和Q2点=（B，Q，S），这是由讨论的物理条件定义前一段，由Eq.（4）。我们看看比因为它们体积无关，也因为它们是直接相关的电荷分布的矩式。（3）。第一 他们的泰勒展开Bfrac14;0来读：

在Q3 = Q1主要为了独立于B，这允许我们使用rq31从提取的冻结温度。一旦TF已经用此方法获得的，然后比rq12可以用来阻止 我的注意，在式（5），我们写rq12扩张，但情节中，我们将展示我们的研究结果为非线性光学。

在图3中，我们展示了比rq31作为温度的函数。连续外推，图中显示为黑色的点，是在五的基础上进行的晶格间距。结果从 新台币8frac14;相应BNL比勒费尔德合作（从参考文献[ 8 ]）也显示比较。黄色部分显示实验值从明星合作[ 6 ] rq31。它有得到平均两个最中心的措施—

图4（颜色在线）。rq12作为一个功能的B：不同颜色对应的连续外推的格点QCD的结果，计算了在不同温度下的。三点对应 在不同的MQ = 2星数据初步39、62.4电子伏特。我们假设这个平均安全允许我们确定冻结温度，由于相位图的曲率很小Bfrac14;0 [ 19 ]；因此，我们期待一个SM 所有变化的TF以上的化学势范围对应于这三个能量。由于在实验测量误差大的酒吧，在小格中的数据的不确定性 l温度，我们只能得到一个上限的冻结温度：到目前为止，它似乎冻结发生在一个温度TF和157兆电子伏。（允许一二西格玛偏差 对于晶格模拟以及实验数据，最高可能的冷冻温度为161兆电子伏。

在图4中，我们展示我们的成果rq12在重子化学势函数：不同曲线对应于不同的温度范围，在TF确定

表1 freeze-out重子化学势和相应的三星级测量碰撞能量从参考文献[ 6 ]。误差来源于冻结温度的不确定度， 晶格统计和实验误差分别。请注意，从图3，我们只能获得一个上限TF。此表中的b值和误差条假定 T 145和160 MeV之间时，这种不确定性占主导地位的整体误差。一倍的实验以及晶格误差会增加全误差只有1.5的一个因素。

图5（颜色在线）。r31b：彩色符号对应于格点QCD在有限元模拟。黑点对应连续外推。

在这封信中找到的上限。另外，从统计的典型的冻结温度—对统计的强子模型[20,21]结果。请注意，这些化学电位不同于温度是误差的主要来源。假设TF 145兆电子伏。冻结的不确定性—为B预测提供下界。在表一，我们绑定（参见图3）；因此，使用数据图4只

冻结温度的证据只是一个上限这个可观察的是列于表一，实验通过r31q，三b值，从中提取F拿考虑到t的限制我们得到的。

因此，同样的电荷波动，rb31允许我们提取的TF和12，我们可以得到B，这将使我们能够独立温度提取冷冻和C 通过比较它们的相应的实验值的化学势，一旦他们成为可用。请注意，在无花果的温度排序。4和6是对的。是可能在未来 E被用来为这个交叉检查是根本的重要性，设定一个上限：不一致的两套冻之间从电荷和重子得到的参数的波动可能的信号，它是不可能的治疗实验系统在格点QCD计算热平衡。

在图7中，我们展示了比rb42frac14;B4eth;T；BTHORN;= B2eth;T；BTHORN;作为温度的函数。这一观察—

能相当于2的重子数分布。它将使我们能够进一步独立 直接提取TF。请注意，在重子数的情况下，观测值在强子相基本上是平的：如果实验值应该躺在过渡区（Ttimes;150 MeV），我们 不能够准确地确定TF，如果它是在强子相，我们只能提供一个上限的冻结温度。

总之，我们提出了我们的继续外推的电荷、重子数的高阶波动率的结果和他们相比最近测量恒星的像电荷分布矩祭文。这个程序允许我们提取，为第一次，值为冻结从第一原则参数TF和FB。到目前为止，只能提取一个上限f。或TF，由于实验和格点QCD的不确定性。我们获得价值，TF和157 MeV，属于从格点QCD模拟[ 22 ]预测过渡范围。这是兼容合理的期望，冻结发生在过渡[ 23 ]。

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3. C. Mo

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